Классическая теория гидродинамики предполагает наличие идеальной среды, при которой давление в любой точке во всех направлениях имеет одну и ту же величину; кроме того, предполагается, что среда эта совершенно несжимаема. Делая такое предположение, мы логически приходим в отношении тела, движущегося в такой среде, к парадоксу дАламбера, по которому форма движения, а вместе с тем и распределение давления на передней и задней стороне шара будут вполне симметричными и шар этот, как и всякое другое тело, не будет испытывать никакого сопротивления при своем движении в воздухе. Ввиду этого мы принуждены сразу же отказаться от первого условия, которому должна отвечать идеальная жидкость, а именно — отсутствия трения, и предположить наличие вязкости, вследствие чего на поверхности тела должны появиться тангенциальные силы трения. Отсюда мы переходим к предположению, что у поверхности тела будет иметься пограничный слой, который при некоторых условиях будет отрываться от поверхности. Таким путем мы приходим к выяснению сопротивления формы. При скоростях, соответствующих обычным летным скоростям нашего времени, мы получаем тогда после подсчетов результаты, вполне совпадающие с нашими опытными данными. При дальнейшем увеличении скоростей не соблюдается и второе условие идеальной среды, а именно — несжимаемость воздуха; сжимаемостью воздуха нельзя более пренебрегать. У нас имеются вполне пригодные формулы для внесения соответственных поправок в полученные нами расчетные данные в диапазоне скоростей между обычными скоростями и скоростями, соответствующим скорости звука. Особое положение занимает индуктивное сопротивление несущей поверхности конечного размаха, исследуемое поэтому отдельно.
Кривая средних значений Сиаччи
Еще в 1896 г. Сиаччи вывел для всех произведенных опытов по определению сопротивления воздуха единый закон, содержащий средние значения результатов опытов, который является справедливым для диапазона Изменения cv — 720 определяемые обычным образом из выражения W. Кривая дает перегиб при с=340 м/сек и максимум при г = 480 м/сек. Для оживальных снарядов при высоте острия от 0,9 до 1,1 калибра =0,865 для нормальных снарядов с радиусом закругления 2 калибра высотой острия в 1,3 калибра. Оказывается, что, в противоположность обычным расчетам при скоростях ниже скорости звука, каждой форме головки соответствует собственный закон сопротивления воздуха, а следовательно, коэффициент сопротивления формы зависит от скорости. Эбергардт делит коэффициент сопротивления воздуха cw на две части, из них одна зависит от скорости и от формы, а вторая к зависит только от скорости. Значения для i приводятся ниже для целого ряда форм снарядов для крупповских нормальных снарядов с радиусом закругления острия в 2 калибра и плоским срезом его в 0,36 калибра. Кривая дает максимум при 480 м/сек и при очень больших скоростях приближается по асимптоте к горизонтали, так, что в этом случае будет справедлив закон квадратичное. Более поздние опыты были проделаны французскими исследователями.