Поперечная обдувка пластинки является предельным случаем обдувки наклонной пластины при о—W2. Поэтому все соотношения, пригодны в этом случае для молекулярных скоростей (согласно закону Максвелла) при с=2 составляет менее 7мм от значения первых двух членов. Поэтому импульс при с>2 может быть с большой точностью определен, если предположить, что все молекулы имеют одинаковую скорость с. В случае вполне пластичного, удара этот импульс будет равен искомому давлению на пластинку. Если предположив, что молекулы воздуха не теряют скорости поело удара о пластинку, а отражаются вполне упруго и зеркально, то нужно удвоить импульс и уравнение в случае упругого зеркального удара. Второй член, представляющий влияние колебательного движения молекул, составляет, следовательно, от скоростного (ньютоновского) напора, выраженного первым членом. С ростом скорости это влияние уменьшается и при c=5 составляет менее 2% от скоростного напора. Иначе обстоит дело при обдувании наклонной пластинки с малыми углами атаки, когда влияние колебательного движения молекул, даже при наибольших скоростях полета, все еще значительно. Если отражение молекул происходит вполне упруго, но диффузно, то давление на пластинку уменьшится согласно уравнению до величины. Если отражение молекул происходит не только диффузионно также в некоторой степени пластично, даны отношения давления к скоростным напорам согласно уравнениям для азота и водорода. При определении давления неподвижного газа на стенки сосуда, температура которых равна температуре газа, в газовой кинетике предполагают, что в области нормальных молекулярных скоростей. Пластичный удар происходит вполне упруго, т. е. молекулы в среднем сохраняют свою трансляционную энергию, которой они обладали до удара. При этом вид отражения (зеркальный или диффузный) совершенно не сказывается на картине движения молекулы после удара. При многоатомных молекулах равномерное распределение обшей энергии по всем возможным степеням свободы происходит как до удара, и после него. В формуле для давления на поперечно обдуваемую пластинку, при выводе которой был принят вполне пластичный удар, первый член численно совпадает с ньютоновским динамическим давлением неколеблющихся молекул на пластинку, а второй член точно соответствует давлению неподвижной атмосферы. Однако такое истолкование является формальным, так как давление неподвижного воздуха определено, как известно, исхода из условий упругого удара. При пластичном ударе уменьшение «давления покоя» вследствие убыли отраженного импульса рассматриваемом диапазоне скоростей компенсируется членами второй. Вследствие симметрии всей системы при поперечной обдувке отсутствует касательная составляющая импульса, т. е. сумма сил трения на поверхности пластинки в этом случае равна нулю.